頭の整理

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半円弧の振り子

問題です。解答は下部に載せました。

 

問題:Fig 1のように、水平面に線密度  { \displaystyle \rho } 、半径  { \displaystyle r } の半円弧が置かれている。半円弧が静止しているときに、水平面と接している点を  { \displaystyle P } 、半円弧の中心を  { \displaystyle Q } 、半円弧の重心を  { \displaystyle G } とする。この半円弧を、Fig 2のように傾けたときに、水平面との接点を  { \displaystyle S } とし、 { \displaystyle \angle SQP = \theta } とする。このとき、以下の問いに答えよ。ただし、重力加速度を  { \displaystyle g } とする。

(1)Fig 1の状態における点  { \displaystyle P } を原点  { \displaystyle \left( 0,0 \right) } にとり、重心  { \displaystyle G } の座標を  { \displaystyle r } { \displaystyle \theta } を用いて表せ。

(2)半円弧をFig 2のように傾け、 { \displaystyle \angle SQP = \theta = \theta _0 } となった状態から半円弧を手放す場合、 { \displaystyle \angle SQP } の時間変化の二乗、すなわち、 { \displaystyle \left( \frac{d \theta}{dt} \right) ^2 } を  { \displaystyle g } { \displaystyle r } { \displaystyle \theta } { \displaystyle \theta_0 } を用いて表せ。

 

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解答:

(1)まず、静止状態における重心  { \displaystyle G } の座標を求める。半円弧は  { \displaystyle y } 軸対称であるから、 { \displaystyle G } は  { \displaystyle y } 軸上にある。そこで、 { \displaystyle G \left( 0, a \right) } とおく。Fig 3のように、微小片  { \displaystyle rd \varphi } をとり、重心  { \displaystyle G } における  { \displaystyle x } 軸方向の力のモーメントの釣り合いを考えると、

 { \displaystyle \rho r \int _0 ^{\frac{\pi}{2}} \left( r \cos \varphi - r + a \right) d \varphi = 0 }

 { \displaystyle \Rightarrow a = r \left( 1 - \frac{2}{\pi} \right) }

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次に、Fig 2のように半円弧を傾けた場合、 { \displaystyle Q \left( r \theta, r \right) } である。重心  { \displaystyle G } から線分  { \displaystyle QS } に垂線  { \displaystyle GH } を下ろし、三角形  { \displaystyle QGH } に着目すると、

 { \displaystyle G \left( r \left( \theta - \frac{2}{\pi} \sin \theta \right) , r \left( 1 - \frac{2}{\pi} \cos \theta \right) \right) }

となることがわかる。

(2)半円弧を  { \displaystyle \angle SQP = \theta } となるように傾けたときの重心  { \displaystyle G }位置エネルギー { \displaystyle T_{\theta} } とおくと、

 { \displaystyle T_{ \theta } = mgr \left( 1 - \frac{2}{\pi} \cos \theta \right) }

ただし、 { \displaystyle m = \rho \pi r } とおいた。

また、重心  { \displaystyle G } の速さの二乗を  { \displaystyle v ^2 } とすれば、

 { \displaystyle v ^2 = \left( r \frac{d \theta}{dt} \right) ^2 = r^2 \left( \frac{d \theta}{dt} \right) ^2 }

である。よって、力学的エネルギー保存則より、

 { \displaystyle mgr \left( 1 - \frac{2}{\pi} \cos \theta \right) + \frac{1}{2} mr^2 \left( \frac{d \theta}{dt} \right) ^2 = mgr \left( 1 - \frac{2}{\pi} \cos \theta _0 \right) }

 { \displaystyle \therefore \left( \frac{d \theta}{dt} \right) ^2 = \frac{4g}{\pi r} \left( \cos \theta - \cos \theta _0 \right) }

 

おまけ:下の図は、 { \displaystyle \theta _0 = \frac{\pi}{6} } { \displaystyle r = 0.02 } { \displaystyle g = 9.8 } として、 { \displaystyle \theta } の時間変化を数値計算により求めた結果です。

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